磁光玻璃　 magneto-optic glass　 具有较强磁光效应的玻璃。其结构上常由有未成对成键电子的重原子或有大的自旋和轨道工作用的磁性分子组成。它具有较大的原子磁性或分子磁性,从而具有较大的磁光效应。常用的磁光玻璃分三类:① 特重铅火石玻璃,如ZF-7玻璃等;② 含某些稀土如铽等的硼酸盐或磷酸盐玻璃;③ 硫属化合物玻璃,如AsS3玻璃。与磁光晶体相比,它成本低,易于获得大块、不同形状的器件,因而是较为常用的磁光材料。但其磁光系数一般较低,而且可见光损耗大,故常用于红外磁光器件。

磁光材料　 magneto-optical material　 具有磁光现象的材料。当光透过透明的磁性物质或被磁性物质反射时,由于存在自发磁化强度Ms,将产生光的各向异性,故可以观察到各种特殊的化学现象,这些现象总称为磁光现象,例如法拉第效应、克尔效应等。应用在此领域的材料主要是薄膜形态的磁光材料。

磁光光盘存储材料　 storage materials for magneto-optical disk　 一种可擦重写光盘。存储的方式为热磁记录(擦除)和磁光效应读出。理想的磁光光盘存储材料应具有:① 磁化矢量垂直于膜面,且有大的各向异性常数Ku(Ku/2π>1);② 高矫顽力Hc,磁滞回线矩形比为1;③ 低的居里温度Tc(250~300℃);④ 大的磁光克尔效应θK或法拉第效应θF;⑤ 亚微米圆柱体磁畴稳定;⑥ 能使用10年以上的寿命等性能。MnBi是最早被用来实现室温磁光存储的材料,属金属间化合物,具有两个相:低温相(LPT),Tc=360℃;高温冻结相(q-HTP),Tc=180℃,但结构不稳定,易向低温相转变。MnBi系多晶薄膜,读出时噪声大。稀土-过渡金属非晶态薄膜为亚铁磁,反铁磁耦合。稀土元素一般为重稀土(Tb、Gd、Dy)。过渡族金属选用Co、Fe。典型的材料有TbFeCo、TbDyFeCo、TbGdFeCo等,非晶态无晶界噪声,但抗腐蚀性能略差,材料已实用化。第二代高密度磁光光盘存储材料要求在短波的激光波长下(500~400nm)有大的磁光效应。理想的材料有Pt/Co成分调制结构薄膜(Co厚约4 Å,Pt厚约10 Å,总厚160 Å左右)和掺Bi,Ga的钆石榴石氧化物薄膜(BixDy3-xGayFe5-yO12)。轻稀土元素如Nd或Pr和过渡金属的非晶态薄膜在短波长下的θK要密度稀土大,但Ku不大,所以利用双层磁光膜的结构(如NdGdFeCo/TbFeCo),也有希望用于高密度磁光盘。

磁光效应　 magneto-optical effect　 光与磁场中的物质,或光与具有自发磁化特性的物质相互作用所产生的各种现象。包括:①法拉第效应(Faraday effect),一种代表性的磁光效应,一束偏振光透过置于磁场中的物质时,若磁场方向与光束平行,则光的偏转面会发生旋转,旋转角θj与样品长度L,磁感应强度B之间有下列关系: θj=VLB,其中V为常数;当光束传播方向与磁场相反时偏振角旋转方向不倒转,这种非互易特性常用于光通信等领域;②科顿-木顿效应(Kedun-Mudun effect),当光束与磁场垂直时,平行于磁场方向与垂直于磁场方向的线偏振光的相速度不同,而产生双折射现象,两种偏振光的相位差正比于样品厚度和磁场强度的平方;此外不同偏振方向的两种光的吸收系数也不一样,这种现象称为磁线二向色性效应;③克尔效应(Kerr effect),线偏振光入射到磁化介质表面时其反射光的偏振面发生偏转,按磁化强度和入射面的相对取向来区分克尔效应可分成极向、横向和纵向三类;极向和纵向克尔磁光偏转都正比于磁化强度,偏振面的旋转方向与磁化强度方向有关;克尔效应常用于磁畴观察及磁光记录等;④光磁效应(photomagnetic effect),物质受到光照后磁性能(如磁化率、磁晶各向异性,磁滞回线等)发生变化;产生光磁效应的原因是光使电子在二价和三价铁离子间发生转移,从而产生磁性变化。

磁黄铁矿　 pyrrhotite　 配位型硫化物矿物。有六方、单斜、斜方三种同质多象变体和多种超级构造类型。化学式为Fe1-xS。其中铁不足量,结构中出现空位,铁可被Ni、Co、Mn、Cu所置换。六方晶系,空间群-P63/mmc。晶体呈板状、双锥状、桶状、柱状,集合体呈粒状、致密块状。暗青铜黄色,带褐色锖色。条痕灰黑色,金属光泽,不透明。莫氏硬度3.5~4.5,密度4.6~4.7g/cm3。性脆,具磁性。主要产于基性-超基性铜镍硫化物矿床中,与镍黄铁矿、黄铜矿紧密共生。在接触交代矽卡岩矿床中与黄铁矿、黄铜矿、闪锌矿、磁铁矿等共生。也经常出现在一系列热液矿床中,与黑钨矿、毒砂、闪锌矿、方铅矿、石英等共生。制取硫酸和硫黄的矿物原料。

　γ-Fe2O3磁记录薄膜　 γ-Fe2O3 magneticrecording films　 利用γ-Fe2O3磁特性和磁效应来输入(写入)、记录、存储和输出(读出)声音、图像、数字等信息的磁性薄膜材料。

磁矩　 magnetic moment　 又称磁偶极矩,磁性物质的一种物理性质。由于磁体都有南北两个磁极,磁矩是矢量,其方向由磁体的磁南极指向磁北极。磁体置于外磁场中时,其自身磁场与外磁场相互作用产生扭矩,该扭矩促使磁体的磁矩方向与外磁场的磁力线方向一致。物质的磁性起因于组成物质的原子核外电子的自旋磁矩和轨道磁矩。物质中所有原子磁矩的矢量和即为其宏观磁矩。材料中原子磁矩的排列与分布差异决定了其各异的宏观磁学性质,据此可将材料分类为铁磁材料、亚铁磁材料、反铁磁材料、顺磁材料等等。

磁能积 　 magnetic energy product　 铁磁和亚铁磁性材料退磁曲线(饱和磁滞回线第二象限部分曲线)上各点的磁场强度H 与磁感应强度B 的乘积,记为(BH)。各点中的最大者为最大磁能积,记为(BH)m。由于(BH)m 表征材料的特性,故一般说材料的磁能积均指(BH)m 。磁能积的单位是J /m3。在利用永磁材料建立空隙间磁场时,空隙间的磁感应强度与永磁材料的体积相磁能积的关系为:=(HmBm)Vmμ0/(VgKfKr),其中,Bg为空隙中的磁感应强度;(HmBm) 为永磁材料工作点的磁能积;Vm , Vg 为永磁材料和空隙的体积;μ0 为真空磁导率;Kf,Kr 是磁路的漏磁系数和磁阻系数。在实际应用中可以合理地选择永磁体的形状,使工作点与最大磁能积点一致,使材料的性能得到充分的利用。可见材料的(HmBm) 越高,建立的空隙磁场越强。欲增大材料的磁能积,应增大它的Hc、Bs和Br,以及增大退磁曲线的凸度。不同材料的磁能积差别很大,例如铁氧体的(BH)m为30~40kJ/m3,SmCo5合金的(BH)m为140~150kJ/m3,Nd-Fe-B合金的(BH)m 约为300kJ/m3。

磁热压电复合材料 magnetocaloric piezoelectric composite　 顺磁与铁磁性物质在外磁场的作用下,磁矩由杂乱变为有序,原子磁矩之间及与外磁场之间的相互作用能降低,它的磁熵减小,排出熵的过程也就是放热的过程。反之,在取消磁场的过程中,磁性物质的磁矩由有序而变为杂乱,从外界吸收能量,磁熵增加,在系统绝热的情况下则磁性物质本身降温。这种由外磁场变化而引起磁性物质放热或吸热的现象称为磁热效应。利用该效应在尺寸变化时产生电流的复合材料是磁热压电复合材料。

磁铁石英岩　 magnet quartzite　 石英岩的一种,主要由石英和磁铁矿(部分赤铁矿)组成的区域变质岩石。常含少量铁闪石、镁铁闪石、透辉石、斜方辉石等。一般为粒状变晶结构,条带状构造或块状构造。可能由含铁硅质岩经变质作用而成。当铁含量大于20%时可作为铁矿石开采。

磁通量子　 magnetic flux quantum　 磁通量的最小单位,通常以Φ0为符号,其值等于h/2e,其中h为普朗克常数;而e为基本电荷;约为2.067833636×10-15 Wb,是个自然常数。磁通量量子化(flux quantization)是一种超导体中的磁通量量子化现象,磁通量量子化出现在有外加磁场的第二类超导体中。当施加在第二型超导体的磁场小于临界磁场Hc1时,由于迈斯纳效应,超导体内没有磁通,超导体会有超抗磁性;但若外加磁场Hc1<H<Hc2时,则会有离散的磁通量,而大部分材料仍然维持超导的特性。

磁通蠕动　 vortex creep　 由临界态概念给出只要一个涡旋线受到的洛伦兹力小于钉扎力,涡旋线就不能运动。这个概念只有在T=0K下才正确,在T≠0K时必然存在热激活,使得涡旋线即使在洛伦兹力小于钉扎力情况下也可以发生缓慢运动,通常称它为磁通蠕动。

磁通跳跃　 vortex jump　 磁通运动导致能量损耗,由于磁热效应,能量损耗又导致局部升温,局部升温导致该处钉扎效应降低,钉扎效应降低又导致磁通进一步运动。如是一次又一次的继续循环,可使原来少量缓慢的磁通运动引起大量的、迅速的磁通运动,即称磁通跳跃。这种现象若温度不采取措施加以控制,则体温升至Tc极限时,第二类超导体即整体转入正常态。这就是第二类超导体的不稳定问题。

单晶金属间化合物　 single crystal intermetallic compound　 没有晶粒边界的金属间化合物晶体称为单晶金属间化合物,其晶体结构因化合物不同而异,不同元素的原子非常严格的占据特定位置,因而表现出各向异性。例如NiAl的晶体结构为有序立方B2结构,Ni原子和Al原子分别占据两种亚晶格的顶点,因而具有两种完全不同的滑移行为:硬取向[001]单晶,低温和中温下的滑移矢量为{111},高温下为{110}和{100};而软取向(非[001])单晶的滑移矢量和多晶NiAl一样,均为{001}。软取向NiAl单晶的室温塑性达0.5%~2.5%,而硬取向则为零;具有Ll2结构的单晶Ni3Al,其临界分切应力(CRSS)与晶体位向有关,沿[110]方向拉伸/压缩时最大,而沿[111]位向时CRSS最小。Ni3Al多晶室温塑性几乎为零,而单晶Ni3Al沿[001]方向的室温伸长率达到60%以上。同样,具有Ll0有序超点阵结构的TiAl单晶,沿[001]方向的室温压缩屈服强度为250MPa,而沿[010]方向只有150MPa。因此,单晶金属间化合物的应用要充分考虑其方向性。

单晶X射线衍射　 single-crystal X-ray diffraction　 以单晶体作为研究对象的晶体结构分析方法之一。一束连续波长的连续X射线或特定波长的特征X射线照射到样品上发生衍射、反射或透射。X射线在某些方向上加强,在某些方向上减弱。衍射发生的条件由布拉格公式:2dsinθ=λ确定。衍射线的方向和强度可用相机记录(照相法),也可用计数器(辅以相应的配套设备)检测(衍射仪法)。根据入射光束的特点及测试过程中样品、记录胶片之间的相对位置和运动状态,结合衍射谱分析可以得到晶体结构的有关信息。单晶衍射照相法主要可分为:劳厄(Laue)法、回摆法、魏森堡(Weisenberg)法及旋进(precession)法等,它们各有特点及适用范围。主要设备包括由电源和X射线管构成的X射线机,各类相机或测角仪、计数器及相应的记录装置构成的单晶衍射仪。典型的单晶衍射仪有四圆衍射仪、线性衍射仪及魏森堡型衍射仪等。单晶衍射的特点是可以准确收集晶体衍射线的方向和强度数据。通常用于研究单晶体的取向、未知晶体尤其是结构复杂晶体的对称性及结构、晶体内缺陷和应力分布及准确测定点阵参数等。局限性是只能用于分析粒度不小于0.01~0.1mm的单晶体。