第一类超导体　 type I superconductor　 按照临界磁场Hc(T)的数目,可以把超导体分为两类。其中只有一个Hc(T)的,称为第一类超导体,即T<Tc时,只存在唯一的Hc(T)。如果对该类超导体所施加的外磁场H小于Hc(T),其处在超导态,具有完全抗磁性和零电阻性;当H超过Hc(T),该类超导体内的磁感应强度(B)不再等于零,呈正常态,即磁感应强度正比于磁场强度,=μ0。除钒、铌、锝之外,其他已知元素超导体都属于第一类超导体。根据Ginzburg-Landau理论,对于k<1/,也即界面能为正的超导体称为第一类超导体。

碲镉汞　 mercury cadmium telluride　 重要的三元固溶体材料,化学式为Hg1-xCdxTe。为HgTe与CdTe的连续固溶体,变换x值可使其带隙从0变到1.6eV,属闪锌矿结构。晶体生长的方法主要有布里奇曼法、固态再结晶法与碲溶剂垂直区熔法,但这些方法均难获得大面积且均匀性好的单晶。因此,通常采用液相外延、金属有机化学气相沉积和分子束外延等方法制备薄膜,其所用衬底为CdTe、CdZnTe等。主要用于制作红外探测器。

点焊　 sport welding　 焊件装配成搭接接头,并压紧在两电极之间,利用电阻热熔化母材金属,形成焊点的方法。接头的形成过程由顸压,通电加热和冷却结晶三个连续阶段组成。顸压使焊接处有良好的接触,必要时可在此阶段提高预压力或通以较小电流进行顸热;在加热阶段,由于电流分布、导热条件及金属变形的综合作用,在接触面间形成被塑性环包围的熔核;冷却结晶阶段仍处于压力作用下,有时亦可提高压力以消除凝固缺陷或通以较小电流进行焊后热处理。依据对焊件供电方式可分为单面、双面和间接点焊。按一次形成的焊点数可分为单点、双点和多点点焊。点焊机由气动加压机构、低电压大电流的供电系统及控制装置组成。 供电系统提供的焊接电流波形可分为工频、电容储能、直流冲击波、三相低频和次级整流等。主要工艺參数包括焊接电流(数万安培以内)、焊接时间(数十周波以内)、电极压力(数千牛顿)以及电极头端面尺寸等。焊接电流与时间的适当配合可得到硬规范或软规范,适用于不同的材料,焊接电流与压力的适当配合则以不产生喷溅的情况下获得最大熔核为主要依据。在要求较高的场合,可用微机对焊接参数或相关物理量进行监控。可用于焊接低碳钢、可淬硬钢、不锈钢、耐热合金、铝合金、钛合金及镀锌板等,广泛应用在汽车、飞机、电子、家用电器等装配焊接生产线,也大量用于金属构件和钢筋网的焊接点焊机器人的应用已日益普遍。

点火药　 ignition composition　 易于被特定形式冲能刺激而激发产生燃烧反应,引燃烟火药剂、推进剂、起爆药等装药的火工药剂。通常作为点火器的发火装药和输出火焰冲能装药,多压装成药柱或药环,也有药头、松装药形式。分为单质点火药和混合点火药两类。单质点火药为有机火工药剂,均匀性好,点火性能一致性高,感度和燃烧热值不宜调节,适用性受到限制。混合点火药主要由可燃剂、氧化剂和黏合剂均匀混合组成,制备简单,配方、感度和燃烧热值可调节,适用性强,使用广泛。根据激发冲能形式不同,分为热点火药、电点火药、激光点火药等。根据输出性能和用途的不同,还可分为有气体的、微气体的、无气体的、高能的和对静电、射频钝感的等不同种类。有气体点火药为燃烧时生成大量气体的,如黑火药、斯蒂芬酸铅等,燃烧时产生大量高温气体,输出火焰长,点火能力较强。微气体点火药为燃烧时生成气体量很少的,如镁/二氧化碲、锆/高氯酸钾等,可燃剂燃烧后生成高熔点氧化物,并生成灼热固体产物颗粒,用于引燃端面燃烧的装药和不允许产生高压气体的延期或点火装置。无气体点火药为燃烧后不生成气体的,如铅/硒混合物、钯/铝金属互化物等,用于要求不产生气体的特殊点火器中。对点火药的要求一般是:对特定冲能敏感,有足够的点火能力,吸湿性小,物理化学安定性好。

点蚀　 pitting corrosion　 又称孔蚀、小孔腐蚀。在金属表面部分区域出现纵深发展的腐蚀小孔,其他区域不腐蚀或腐蚀轻微,这种腐蚀形态叫点蚀。

点阵热传导 　 lattice thermal conduction　 固体通过点阵波的传播而导热的特性。固体中的导热主要是靠晶格振动的格波( 也就是声子或称点阵波)和自由电子的运动来实现的。除金属外, 一般固体特别是离子或共价键晶体中自由电子很少。因此,对于纯金属, 导热主要靠自由电子。而合金导热就要同时考虑声子导热的贡献。金属中大量的自由电子可视为自由电子气, 可用理想气体的热导率公式来描述自由电子热导率。点阵波的导热可看成声子的传输,声子的热导可将气体分子运动论用于声子气体,导出点阵热导率为k=CVvl,式中,CV是每单位体积的点阵热容;v是声子的平均速率;l是声子的平均自由程(两次碰撞之间声子所走过的路程),影响声子平均自由程的主要因素有:声子与声子的碰撞、声子与杂质缺陷的碰撞和声子与样品边界的碰撞。在不太低的温度下, 金属热导率与电导率之比正比于温度, 其中比例常数的值不依赖于具体金属,高电导的金属就有高的热导率。一般金属主要通过电子导热,而无机非金属材料与金属不同,这类材料有的是优良的绝热材料( 如硅藻土) ,有的是热的良导体( 如金刚石) ,因此较金属导热更为复杂。这类材料导热的主要机制是通过声子的碰撞,即通过格波的传播来导热。由于晶格波可以分为声学支和光学支两类, 温度不太高时,光学支格波的能量很小, 因此在不太高的温度时, 导热的贡献主要来自声学支格波, 也就是声子作为导热的载体, 从而就可以把格波在晶体中传播时遇到的散射看作是声子同晶体中质点的碰撞,把热传导视为声子-声子碰撞结果。光学支格波的导热过程类似于光在介质中传播的现象,光学声子热导率的大小主要决定于它的自由程,一般无机非金属材料在1500℃以上,光学声子传导才是主要的。

点着温度　 ignition temperature　 在规定的试验条件下,从材料中释放出的可燃气体,能够被外火焰点燃并持续燃烧一定时间时周围空气的最低温度,它是评价塑料着火性能的参数之一。点着温度的测量与骤燃温度相似,参见GB/T 4610—2008将粉末状样品装入控温的热空气炉中。将点火火焰置于热空气炉开口处上方,如在10min内有燃烧发生,且燃烧可以持续5s以上,则此温度为材料的点着温度,否则升高10℃重复实验。与骤燃温度一样,点着温度不代表材料安全使用的上限温度,不能用于单独描述或评价实际材料、制品的危险性和风险。但可作为火灾危险性和风险评价中的一种因素,也可以用来对不同材料的着火性能和敏感性作相对的评价。

碘化钠:铊(Ⅰ)　 sodium iodide activated by thallium　 NaI:Tl+。单晶,立方晶系。相对密度3.67,发射峰值波长415nm,放射线激发的效率23%,X射线激发下(150keV/cm)扩散系数2.20cm-1,相对光输出(80keV)118%,衰减时间0.23μs,在150ms后余辉强度90%。相类似的闪烁体:CsI:Tl+,单晶,立方晶系,相对密度4.52,发射峰值波长550nm,放射线激发效率6%~7%,X射线激发下(150keV/cm)扩散系数3.21cm-1,相对光输出(80keV)100%,衰减时间0.98μs,20ms后的余辉强度7%~15%。合成方法:取NaI或CsI分别加入3×10-3mol Tl+溶液,混匀烘干后高温熔融而成。除用作放射线闪烁体之外,大量应用于X射线增强管,近来发展用于X射线计算断层扫描检出器用荧光粉。

碘化铯:钠　 caesium iodide activated by sodium 　 CsI:Na。单晶薄膜,正立方体,相对密度4.51。在X射线激发下发出蓝色荧光。合成方法:在CsI中加入10-1mol NaI,加热熔融而成。是目前应用最多的一种X射线增强管荧光粉。具有以下优点:CsI:Na对X射线有高的吸收率和高的转换为可见光的效率。它的峰值波长位于420nm,与Sb-Cs、Sb-K-Na-Cs光电阴极正好匹配,提高了整管增益。薄膜是采用真空沉积方法制成,其结构紧密均匀;光电阴极可直接做在CsI:Na膜上而不发生铯化现象。CsI:Na荧光粉在738℃下蒸气压力为133Pa,为优良的高真空物质。

电变色涂层　 electrochromic coating　 一种具有电变色效应的材料。在电场的作用下,发生离子与电子的共注入与共抽出,导致材料的价态与化学组分发生可逆变化,从而使材料的穿透与发射特性发生变化。这类材料能够根据要求进行主动动态调节,一般调节时所加电压较低(小于3V),并仅在变色过程中需要能量供给,变色后具有长期的记忆效应。电变色材料一般分为有机与无机两大类,其中无机电变色材料为过渡金属氧化物,它们都具有可变的价态。根据着色机理可以分为两类:一类是阴极着色材料,它在负电压作用下可以着色,如WO3,MoO3等;另一类是阳极着色材料,它的着色可以在正电压的作用下进行,如NiOx,IrOx等。电变色材料作为“智能窗”应用于建筑物采光自动控制,即利用电变色效应自动控制投入建筑物的太阳辐射强度和红外辐射特性,使室内既保持最佳照明环境,又能节约用于室内温控的能量。

电池记忆　 参见记忆效应(346页)。

电池容量　 cell capacity　 在一定放电条件下电池能放出的电量,即电池放电到额定终止电压时,放电电流对时间的积分值,通常以安·时(A·h)或毫安·时(mA·h)为单位。电池容量按条件可以分为理论容量、实际容量和额定容量,电池的理论容量可根据电极活性物质的电化当量及其在电池内的含量计算出来。电池实际容量是指在测试或应用过程中按一定条件实际释放出的容量,实际容量总是小于理论容量。额定容量又称标称容量,是指电池设计和生产时规定的在某一特定条件下放电至终止电压所提供的最低容量,额定容量是电池产品规格中重要的性能指标。

电磁波防护材料　 electromagnetic shielding materials　 对电磁辐射污染具有控制、屏蔽、隔离、吸收功能的防护材料,分为电磁波屏蔽材料和电磁波吸收材料。电磁波屏蔽材料利用低电阻导体材料对电磁能流的反射和引导作用,在导体材料内产生与源电磁场相反的电流和磁极化,从而减弱源电磁场的辐射。电磁波传播到电磁屏蔽表面有三种机理进行衰减:一是在入射表面的反射衰减;二是未被反射而进入屏蔽体的电磁波被材料吸收的衰减;三是在屏蔽体内部的多次反射衰减。屏蔽材料主要有金属混编织物、金属纤维混纺和纯纺织物、化学镀金属织物、金属涂层织物,广泛应用于军事、通信、医学、工业和家庭等方面。电磁波吸收材料,即吸收入射的电磁波,将电磁能转换成热能损耗掉。耗损电磁能的方式有三种:一是借助介电物或微粒的分子在电磁作用下趋于运动,同时受限定电导率影响而将电磁能转换为热能损耗;二是借助内部偶极子在磁能作用下运动,同时受限定磁导率影响而将电磁能转变成热能损耗;三是采用以结构形式使入射波相位与反射波相反来衰减电磁能。主要有以有机材料为主的泡沫吸波材料和铁氧体吸波材料,广泛应用于安全防护用品(防护工作服、护腕、护肘等),工作环境防护用品(电子仪器屏蔽罩、屏蔽墙布和窗帘)以及军用伪装网等。

电磁波吸收材料　 electromagnetic wave absorbing materials　 又称吸波材料。一种以吸收电磁波为主,反射、散射和透射电磁波都很小的功能性电磁防护材料。当电磁波进入吸波材料内部时,推动材料分子内的离子、电子运动,或电子能级间跃迁,产生电导损耗、高频介质损耗和磁滞损耗等,使电磁能转变成热能而扩散到空间。根据成型工艺分为涂覆型和结构型吸波材料两种。涂覆型吸波材料是指将吸波剂(金属或合金粉末、铁氧体、导电纤维等)与黏合剂混合后,涂覆于目标表面形成吸波涂层。结构型吸波材料通常是将吸收剂分散在层状结构材料中,或是形成以强度高、透波性能好的高聚物复合材料(如玻璃钢、芳纶纤维复合材料等)为面板,以蜂窝状、波纹体或角锥体为夹芯的复合结构吸波材料,具有承载和吸波的双重功能,如碳纤维玻璃钢、吸波水泥、泡沫陶瓷、泡沫玻璃。目前新型吸波材料有智能吸波材料和结构(金属合金、碳纳米管等)、超材料吸波材料(光子晶体、超磁性材料等)、纳米吸波材料、耐高温吸波材料(SiC 纤维、Al2O3纤维、碳纤维)等。电磁波吸收材料适用于电磁兼容、电子仪器设备、高频设备、屏蔽箱、微波暗室中,通信导航系统等高频电子电气设备的抗干扰防辐射等领域。

电磁屏蔽织物　 electromagnetic shielding fabric 　 能够吸收或减弱电磁辐射的织物。主要利用屏蔽体对外部干扰电磁波和内部电磁波起着吸收能量(涡流损耗)、反射能量(电磁波在屏蔽体上的界面反射)和抵消能量(电磁感应在屏蔽层上产生反向电磁场,可抵消部分干扰电磁波)的作用。根据电磁波屏蔽的机制可以将屏蔽织物分为反射型、吸收型和反射吸收型。①反射型是当电磁波到达屏蔽体表面时,由于空气与金属的交界面上阻抗的不连续,对入射波产生反射。②吸收型是未被表面反射掉而进入屏蔽体的能量,在体内向前传播的过程中,被屏蔽材料所衰减。③反射吸收型是在屏蔽体内尚未衰减掉的剩余能量,传到材料的另一表面时,遇到金属-空气阻抗不连续交界面,再次反射,并重新返回屏蔽体内。常用的电磁屏蔽织物有表面镀金属屏蔽织物、涂层屏蔽织物、贴金属箔织物、导电纤维混纺织物、多离子电磁屏蔽织物等。电磁屏蔽织物广泛应用于军事、通信、医学、工业和家庭等方面,防止电磁波对人体的危害和对仪器设备的干扰与破坏,也可应用于军队保密、伪装等领域。